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TRANSFERENCE DE

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À l'origine apparaissant en volume V13, page 157 de l'encyclopédie 1911 Britannica.
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TRANSFERENCE DE LA CHALEUR 25. See also:

Les modes de Transference.There sont trois principaux modes de transference de la chaleur, à savoir (r) convection, (2) See also:conduction. et (3) See also:rayonnement. (r) Dans la convection, la chaleur est portée ou donnée par See also:le See also:mouvement See also:des masses de See also:chauffage de la matière. Les illustrations les plus familières de See also:cette méthode de transference sont le chauffage des bâtiments par la circulation de la See also:vapeur ou de l'See also:eau chaude, ou l'égalization de la température d'une masse de liquide de façon inégale de chauffage ou See also:gaz par des courants de convection, produite par les changements normaux de la densité ou par l'See also:agitation artificielle. (2) dans la conduction, la chaleur est transférée par le See also:contact entre les particules contiguës de la matière et est passée dessus d'une particule au prochain sans mouvement relatif évident des parties du See also:corps. Une See also:illustration familière de la conduction est le passage de la chaleur par les plats en métal d'une chaudière du See also:feu à l'eau à l'intérieur, ou le transference de la chaleur d'un See also:boulon de See also:soudure à la soudure et au métal avec lesquels il est placé en contact. (3) dans le rayonnement, le corps de chauffage provoque un mouvement de vibration dans l'See also:aether, qui est propagé également dans toutes les directions, et est reconverti en chaleur quand il rencontre n'importe quel See also:obstacle capable de l'absorber. Ainsi le rayonnement diffère de la conduction et de la convection en ayant See also:lieu le plus parfaitement en l'See also:absence de la matière, tandis que la conduction et la convection exigent la communication matérielle entre les corps concernés. Dans la majorité de See also:cas de transference de la chaleur chacun des trois modes de transference est simultanément employé dans un plus See also:grand ou moins de degré, et l'effet combiné est généralement de grande complexité. Les différents modes du transference sont sujets à des See also:lois largement différentes, et la difficulté de disentangling leurs effets et de les soumettre au calcul est souvent un des obstacles les plus sérieux dans la See also:recherche expérimentale sur la chaleur. Dans l'See also:espace vide de la matière, nous devrions avoir le rayonnement pur, mais il est difficile d'obtenir si parfait un vide qui les effets du gaz résiduel dans la chaleur de See also:transfert par la conduction ou la convection sont inappréciables. À l'intérieur d'un solide opaque que nous devrions avoir la conduction pure, mais si le solide y a raisonnablement transparent dans les couches minces il devons également être un rayonnement See also:interne, alors que dans un liquide ou un gaz il est très difficile d'éliminer les effets de la convection. See also:Ces difficultés sont bien illustrées dans le développement See also:historique du sujet par les investigations expérimentales qui ont été faites pour déterminer les lois du chaleur-heat-transference, telles que les lois du refroidissement, du rayonnement et de la conduction. 26, La See also:loi de See also:newton de Cooling.There est un état essentiel See also:commun à chacun des trois modes de chaleur-heat-transference, à savoir, qu'elles dépendent de la différence de la température, qui la direction du transfert de la chaleur est toujours de chaud au See also:froid, et qui le See also:taux de transference est, pour de See also:petites différences, directement proportionnel à la différence de la température.

Sans différence de la température il n'y a aucun transfert de la chaleur. Quand deux corps ont été apportés à la même température par la conduction, ils sont également dans l'équilibre en ce qui concerne le rayonnement, et See also:

vice versa. Si ce n'étaient pas le cas, il ne pourrait y avoir aucun équilibre de la chaleur défini par égalité de la température. Un corps chaud placé dans une clôture d'une plus See also:basse température, par exemple un calorimètre dans son See also:navire contenant, perd généralement la chaleur par chacun des trois modes simultanément dans différents degrés. La See also:perte par chaque See also:mode dépendra dans différentes manières de la See also:forme, de l'ampleur et de la nature de sa See also:surface et de See also:celle du 2nciosure, de la façon de laquelle il est See also:soutenu, de sa position relative et de la distance de la clôture, et de la nature du See also:milieu intervenant. Mais à condition que la différence de la température soit petite, le taux de perte de la chaleur par tous les modes sera approximativement proportionnel à la différence de la température, l'autre conditionne la See also:constante restante. Le taux de refroidissement ou le taux de chute de la température sera également presque proportionnel au taux de perte de la chaleur, si la chaleur spécifique du corps de refroidissement est constante, ou le taux de refroidissement à tout moment sera proportionnel à la différence de la température. Cette relation See also:simple est généralement connue comme loi de newton du refroidissement, mais est limitée dans son application aux cas comparativement simples tels que l'antérieur. Newton lui-même l'a appliquée pour estimer la température d'une See also:boule d'un rouge ardent de See also:fer, en observant le See also:temps qu'elle a pris pour refroidir d'une chaleur rouge à une température connue, et en comparant ceci au temps pris pour se refroidir par une See also:gamme connue aux températures ordinaires. Selon cette loi si on observe l'excès de la température du corps au-dessus de ses environnements à intervalles égaux de temps, les valeurs observées formeront une progression géométrique avec un rapport commun. Supposer, par exemple, que la température environnante étaient l'o° C., que la boule d'un rouge ardent a pris 25 minutes pour refroidir de son température originale à 20° C., et 5 minutes à refroidir de 20° C. à 10° C., la température originale est facilement calculé sur la prétention que l'excès de la température au-dessus de l'o° C. See also:tombe à la moitié de sa valeur dans chaque See also:intervalle de 5 minutes. Doublant la valeur 200 à 25 minutes cinq fois, nous arrivons à 640° C. comme température originale.

Aucune autre méthode d'évaluation de telles températures n'était disponible dans la période de newton, mais, comme nous savons maintenant, la loi simple de la proportionnalité à la différence de la température est inapplicable sur de telles gammes étendues de la température. Le taux de perte de la chaleur par rayonnement, et également par la convection et la conduction à l'See also:

air environnant, aux augmentations beaucoup plus rapidement que de la proportion simple avec la différence de la température, et au taux d'See also:augmentation de chacun suit une loi différente. À une date ultérieure See also:monsieur See also:John See also:Herschel a mesuré l'intensité du rayonnement See also:solaire sur la surface de la See also:terre, et a essayé de former une évaluation de la température du See also:soleil par comparaison avec des See also:sources terrestres sur la prétention que l'intensité du rayonnement était simplement proportionnelle à la différence de la température. Il est ainsi arrivé à une évaluation de plusieurs million de degrés, que nous savons maintenant serions environ See also:mille fois trop grandes. L'application de la loi de newton mène nécessairement aux résultats absurdes quand la différence de la température est très grande, mais l'See also:erreur en général n'excédera pas 2 à 3 0/si la différence de la température n'excède pas le ro° C., et l'erreur de pourcentage est proportionnellement beaucoup plus petite pour de plus petites différences. 27, Les lois empiriques de See also:Dulong et de See also:Petit de Cooling.One des investigations expérimentales les plus raffinées sur la loi du refroidissement étaient celle de Dulong et de Petit (See also:Ann. Claim. Phys., 1817, 7, pp 225 et 337), qui a observé le taux de refroidissement d'un thermomètre de See also:mercure de 300° C. dans une clôture eau-revêtue aux diverses températures de 6° C. à 8o° C. afin d'obtenir le taux de refroidissement par See also:seul rayonnement, elles ont épuisé la clôture aussi parfaitement comme possible après l'introduction du thermomètre, mais avec les appareils imparfaits disponibles à ce moment-là elles ne pouvaient pas obtenir un vide mieux qu'environ 3 ou 4 millimètres. du mercure. Ils ont constaté que la See also:vitesse de refroidir V dans un vide pourrait être représentée par une See also:formule du See also:type V=A(aa-a'o) (5) dans lequel t est la température du thermomètre, et à celui de la clôture, a est une constante ayant la valeur 1,0075, et le coefficient A dépend de la forme de l'ampoule et de la nature de sa surface. Pour les gammes de la température ils ont utilisé, cette formule donne des résultats bien meilleurs que newton, mais il doit se rappeler que les températures ont été exprimées sur l'échelle arbitraire du thermomètre de mercure, et n'ont pas été corrigées pour les grandes et incertaines erreurs de l'See also:tige-See also:exposition (voir le See also:THERMOMETRY).

D'ailleurs, bien qu'on élimine pratiquement les effets du refroidissement par des courants de convection en épuisant à 3 ou 4 millimètres (puisque la densité du gaz est réduite au 1/òoth alors que sa viscosité n'est pas sensiblement affectée), le taux de refroidissement par la conduction n'est pas matériellement diminué, puisque la conductivité, comme la viscosité, est presque indépendante de la See also:

pression. Il a été depuis montré par monsieur William See also:Crookes (Soc. de Prot. See also:Roy., 1881, 21, p. 239) que le taux de refroidissement d'un thermomètre de mercure dans un vide souffre une diminution très grande quand la pression est réduite de I millimètre au •oor millimètre, lequel à la pression l'effet de la conduction par le gaz résiduel a pratiquement disparu. Dulong et Petit ont également observé le taux de refroidissement dans les mêmes conditions avec la clôture remplie de See also:divers gaz. Ils ont constaté que l'effet de refroidissement du gaz pourrait être représenté en s'ajoutant à la See also:limite déjà donnée comme représentation du rayonnement, une expression de la forme V'=Bp°(t-to)I.233. (6) ils ont constaté que l'effet de refroidissement de la convection, à la différence de See also:cela du rayonnement, était indépendant de la nature de la surface du thermomètre, si argenté ou noirci, qu'il a changé en tant que certaine See also:puissance c de la pression p, et qui il était indépendant de la température absolue de la clôture, mais changé comme température excessive (t-à) augmentée à la puissance I'233, ", ce résultat fortement artificiel contient assurément quelques éléments de la vérité, mais pourrait seulement être appliqué aux expériences semblables à ceux desquelles il a été dérivé. F. Herve de la Provostaye et P. Q. Desains (Ann. Chico. Phys., 1846, 16, p.

337), en répétant ces expériences dans de diverses conditions, constatées que les coefficients A et B étaient dans une certaine See also:

mesure personne à charge sur la température, et que la façon dont l'effet de refroidissement a changé avec de la pression a dépendu de la forme et de la See also:taille de la clôture. Il est évident que ceci devrait être le cas, puisque l'effet de refroidissement du gaz dépend en See also:partie des courants convecteurs. ce qui nécessairement sont considérablement modifiés par la forme de la clôture en quelque sorte qu'elle semblerait désespérée essayer de représenter par n'importe quelle formule générale. 28, La même remarque de la surface Emissivity.The s'applique à beaucoup essaye qui ont été depuis faits pour déterminer la valeur générale de la constante nommée par See also:Fourier et de premiers auteurs "la conductibilité extérieure," mais a maintenant appelé l'émissivité extérieure. Ce coefficient représente le taux de perte de la chaleur d'un corps par unité de superficie de la surface par excès de degré de la température, et inclut les effets du rayonnement, de la convection et de la conduction. Comme déjà précisé, l'effet combiné sera presque proportionnel à l'excès de la température dans n'importe quel cas donné à See also:condition que l'excès soit petit, mais il n'est pas nécessairement proportionnel jusqu'au degré de la surface exposé excepté dans le cas du rayonnement pur. Le taux de perte par la convection et la conduction change considérablement avec la forme de la surface, et, à moins que la clôture soit très grande comparée au corps de refroidissement, l'effet dépend également de la taille et de la forme de la clôture. La chaleur est nécessairement communiquée du corps de refroidissement à la See also:couche de gaz en contact avec elle par la conduction. Si les dimensions linéaires du corps sont petites, comme dans le cas d'un See also:fil See also:fin, ou s'il est séparé de la clôture par une couche mince du gaz, le taux de perte dépend principalement de la conduction. Pour les fils métalliques très fins de chauffage par un See also:courant électrique, W. E. See also:Ayrton et H.

Kilgour (Phil. trans., 1892) ont prouvé que le taux de perte est presque indépendant de la surface, au lieu d'être directement proportionnels à lui. Ceci devrait être le cas, comme le See also:

bagagiste a montré (Phil. See also:Hag., See also:mars 1895), puisque l'effet dépend tnainly de la conduction. Les effets de la conduction et du rayonnement peuvent être approximativement estimés si la conductivité du gaz et de la nature et des formes des surfaces du corps et de la clôture sont connues, mais l'effet de la convection de toute façon peut être déterminé seulement par expérience. On l'a constaté que le taux de refroidissement par un courant d'air est approximativement proportionnel à la vitesse du courant, d'autres choses étant égales. Il est évident que ceci devrait être le cas, mais le résultat ne peut pas généralement être appliqué aux courants de convection. Des valeurs qui sont généralement indiquées pour l'émissivité extérieure doivent donc être acceptées avec la grande réservation. Elles peuvent être considérées seulement comme approximatives, et comme applicables seulement aux cas avec précision semblables à ceux pour lesquels elles ont été expérimentalement obtenues. On ne peut pas dire que là est aucune loi générale de la convection. La perte de la chaleur n'est pas nécessairement proportional.to le See also:secteur de la surface, et aucune valeur générale du coefficient ne peut être indiquée pour convenir à tous les cas. Les lois de la conduction et le rayonnement admettent plus avec précision de l'formulation, et de leurs effets prévus, excepté pour autant qu'elles sont compliquées par la convection. 29, La conduction des lois de Heat.The de transference de la chaleur à l'intérieur d'un corps plein a formé un des sujets les plus tôt du traitement mathématique et expérimental dans la théorie de la chaleur.

La loi assumée par Fourier était du type le plus simple possible, mais l'application mathématique, excepté dans les cas les plus simples, était si difficile quant à exigent l'élaboration d'une See also:

nouvelle méthode mathématique. Fourier a réussi à prouver comment, par sa méthode d'See also:analyse, la See also:solution de n'importe quel problème donné en ce qui concerne l'écoulement de la chaleur par la conduction en n'importe quel matériel pourrait être obtenue en termes de constante See also:physique, la conductivité thermique du matériel, et que les résultats obtenus par expérience étaient d'See also:accord d'une façon qualitative avec ceux prévue par sa théorie. Mais la détermination expérimentale des valeurs réelles de ces constantes a présenté les difficultés formidables qui n'ont pas été surmontées jusqu'à ce qu'une date ultérieure les méthodes et les difficultés expérimentales soient discutées dans un See also:article spécial sur la CONDUCTION DE LA CHALEUR. Elle suffira ici pour donner un bref See also:croquis historique, y compris quelques uns des résultats plus importants à titre d'illustration. 30, La comparaison de conduire Powers.That la puissance de la chaleur de See also:transmission par la conduction changée considérablement dans différents matériaux a été probablement connue d'un See also:chemin général des périodes préhistoriques. La See also:connaissance empirique de cette sorte est montrée dans la construction de beaucoup d'See also:articles pour le chauffage, la See also:cuisine, le &See also:amp;c., tel que le boulon de soudure de See also:cuivre, ou le faire cuire-See also:fourneau norvégien. Oneof les expériences les plus tôt pour la fabrication d'une comparaison réelle des See also:puissances de conduite était celui suggérées par See also:Franklin, mais effectuées en See also:janv. Ingenhousz (Journ. De phys., 1789, 34, pp 68 et 38o). Les barres exactement semblables de différents matériaux, See also:verre, See also:bois, le métal, &c., ont légèrement enduit de la See also:cire, ont été fixées dans le côté d'une cuvette d'eau bouillante afin de projeter pour des distances égales par le côté de la cuvette dans l'air See also:externe. On a observé l'enduit de cire pour fondre pendant que la chaleur voyageait le See also:long des barres, la distance de la cuvette à laquelle la cire a été fondue le long de chacun ayant les moyens une indication approximative de la See also:distribution de la température. Quand la température de chaque See also:barre était devenue stationnaire la chaleur qu'elle a gagnée par la conduction de la cuvette doit être égale à la chaleur perdue à l'air environnant, et doit donc être approximativement proportionnelle à la distance à laquelle la cire avait fondu le long de la barre.

Mais la chute de la température par unité de longueur, ou le température-gradient, dans chaque barre au See also:

point où elle a émergé de la cuvette serait inversement proportionnel à la même distance. Pour des température-gradients égaux les quantités de la chaleur conduites (ou les puissances de conduite relatives des barres) seraient donc proportionnelles aux places des distances auxquelles la cire a finalement fondu sur chaque barre. Ceci a été montré par Fourier et Despretz (mentons phys., 1822, 19, p. 97 d'See also:annonce). 31, La See also:diffusion de Temperature.It a été montrée en liaison avec cette expérience par monsieur H. See also:Davy, et l'expérience plus See also:tard a été popularisée par John See also:Tyndall, que le taux auquel cirent fondu le long de la barre, ou le taux de See also:propagation d'une température donnée, pendant les premiers moments du chauffage, comme distingués de la fondre-distance finalement atteinte, a dépendu de la chaleur spécifique aussi bien que la conductivité. Des prismes courts du fer et le See also:bismuth enduit de la cire ont été placés sur un See also:plat chaud en métal. On a observé la cire pour fondre d'abord sur le bismuth, bien que sa conductivité soit inférieure cela du fer. La See also:raison est que sa chaleur spécifique est inférieure cela du fer dans la proportion de 3 avec I1. Les densités du fer et du bismuth étant 7,8 et 9,8, les capacités thermiques des prismes égaux seront dans le rapport •86 pour le fer à •29 pour le bismuth. Si les prismes reçoivent la chaleur aux taux égaux, le bismuth atteindra la température de la cire de See also:fonte presque trois fois plus rapidement que le fer. On lui énonce souvent sur la force de cette expérience que le taux de propagation d'une See also:vague de la température, qui dépend du rapport de la conductivité à la chaleur spécifique par See also:volume unitaire, est plus grand en bismuth que dans le fer (par exemple See also:Preston, la chaleur, p. 628).

C'est tout à fait incorrect, parce que la conductivité du fer est environ six fois cela du bismuth, et le taux de propagation d'une vague de la température est donc deux fois aussi grand en fer qu'en bismuth. L'expérience en réalité est fallacieuse parce que les taux de réception de la chaleur par les prismes sont limités par le contact très imparfait avec le plat chaud en métal, et n'est pas proportionnelle aux conductivités respectives. Si les barres de fer et de bismuth sont correctement faites face et soudées jusqu au dessus d'une boîte de cuivre (afin d'assurer le bon contact métallique, et excluent un film non See also:

conducteur d'air), et la boîte est alors chauffée par la vapeur, les taux de réception de la chaleur seront presque proportionnels aux conductivités, et la cire fondra presque deux fois aussi rapidement le long du fer que le long du bismuth. Une barre de fil pareillement traitée montrera une vitesse plus See also:rapide de la propagation que fer, parce que, bien que sa conductivité soit seulement moitié cela du fer, sa chaleur spécifique par volume unitaire est 2,5 fois plus petite. 32, Mauvais Conducteurs. Les liquides et le Gases.Count See also:Rumford (1792) ont comparé les puissances de conduite des substances utilisées dans l'See also:habillement, tel que les laines et le See also:coton, See also:fourrure et vers le See also:bas, en observant le temps qu'un thermomètre a pris pour refroidir une fois incorporé dans a - globe rempli successivement de différents matériaux. Les temps du refroidissement ont observé pour une gamme indiquée changée de 1300 à 900 secondes pour différents matériaux. La basse puissance de conduite de tels matériaux est See also:principal due à la présence d'air dans les interstices, qui est empêché de former des courants de convection par la présence du matériel fibreux. La See also:silice finement en See also:poudre est un conducteur très mauvais, mais See also:sous la forme compacte de cristal de See also:roche il est aussi bon un conducteur que certains des métaux. Selon la théorie cinétique de gaz, la conductivité d'un gaz dépend de la diffusion moléculaire. Le See also:maxwell a estimé la conductivité d'air aux températures ordinaires à environ ò, 000 fois moins que cela du cuivre. Ceci a été vérifié expérimentalement par See also:Kundt et Warburg, Stefan et Winkelmann, en prenant des précautions spéciales pour éliminer les effets des courants et du rayonnement de convection.

Il avait lieu pendant un See also:

certain temps douté qu'un gaz a possédé n'importe quelle conductivité vraie pour la chaleur. L'expérience de T. See also:Andrews, répétée par Grove, et See also:Magnus, prouvant qu'un fil de chauffage par un courant électrique a été augmenté à une température plus élevée en air qu'en hydrogène, ont été expliqués par Tyndall en tant qu'étant dus à la mobilité plus grande de l'hydrogène ce qui a provoqué des courants plus forts de convection. En réalité l'effet est dû principalement de la vitesse plus grande du mouvement des molécules finales de l'hydrogène, et est le plus marqué si (par opposition à moléculaire) on élimine la convection molaire. Convection ou diffusion moléculaire, qui ne peuvent pas être distinguées expérimentalement de la conduction, pendant qu'elles suivent la même loi, sont également la cause principale de la conduction de la chaleur dans les liquides. Tous les deux dans les liquides et les gaz les effets des courants de convection sont tellement plus grands que ceux de la diffusion ou de la conduction que les derniers sont très difficiles de mesurer, et, excepté dans des cas spéciaux, comparativement sans importance en tant qu'affectation du transference de la chaleur. En raison de la difficulté d'éliminer les effets du rayonnement et de la convection, les résultats obtenus pour les conductivités des liquides sont quelque peu discordants, et il y a dans la plupart de cas-grande incertitude si la conductivité augmente ou diminue avec l'élévation de la température. Elle serait évident, cependant, que les liquides, tels que l'eau et la glycérine, diffèrent remarquablement peu dans la conductivité malgré d'énormes différences de viscosité. La viscosité d'un liquide diminue très rapidement avec l'élévation de la température, sans n'importe quel changement marqué de la conductivité, tandis que la viscosité d'un gaz augmente avec l'élévation de la température, et est toujours presque proportionnelle à la conductivité. 33, La difficulté de l'évaluation quantitative des puissances de conduite de la chaleur Transmitted.The de différents métaux ont été comparées par C. M. Despretz, et plus tard par See also:G. H. Wiedemann et R.

See also:

Franz, utilisant une See also:prolongation de la méthode de janv. Ingenhousz, dans laquelle les températures à différents See also:points le long d'une barre de chauffage à une extrémité ont été mesurées par des thermomètres ou des thermocouples laissés dans de petits trous dans les barres, au lieu de l'mesure à un point seulement au See also:moyen de cire de fonte. Ces expériences ont assurément donné des valeurs relatives See also:assez précises, mais n'ont pas See also:permis le calcul des quantités absolues de la chaleur transmises. Ceci a été obtenu la première fois par J. D. See also:Forbes (Brit. Assoc. Représentant, 1852; See also:Transport. Roy. Soc. ED, 1862, 23, p. 133) en déduisant la quantité de la chaleur perdue à l'air environnant d'une expérience séparée dans laquelle on a observé le taux de refroidissement de la barre (voient CONDUCTIO.i de la CHALEUR).

Clément (annonce chim. phys., 1841) avait précédemment essayé de déterminer les conductivités des métaux en observant la quantité de la chaleur transmise par un plat avec un côté exposé à la vapeur à l'See also:

ioo° C., et l'autre côté refroidi par l'eau à z8° C. Employing un plat de cuivre 3 millimètres d'épaisseur, et en supposant que les deux surfaces du plat étaient aux mêmes températures comme l'eau et la vapeur auxquelles elles ont été exposées, ou que le température-gradient dans le métal était 92° en 3 millimètres, il avait ainsi obtenu une valeur que nous savons maintenant presque pour être des temps de zoo trop petits. réel température différence dans métal soi-même être vrai au sujet o•36° C. See also:Reste 92° baisse être dans mauvais conduire film eau et vapeur près en métal surface. De même dans une tôle de chaudière en contact avec la See also:flamme à 1öo° C. sur un côté et que l'eau à la parole, 1ö° C. de l'autre, la différence réelle de la température dans le métal, même si il est See also:pouce épais, est seulement quelques degrés. Le métal, à moins que furred mal avec l'incrustation, est mais peu plus chaud que l'eau. Il est peu important autant que la transmission de la chaleur est concernée, si les plats sont fer ou cuivrent, la plupart de la résistance au passage de la chaleur réside dans un film comparativement tranquille du gaz près de la surface, par laquelle le film la chaleur doit passer principalement par la conduction. Si une flamme de See also:Bunsen, de préférence colorée avec du See also:sodium, est empiétement observé d'un plat froid en métal, on le verra pour être séparé du plat par un espace foncé d'un millimètre ou moins, dans tous lequel la température du gaz est abaissée par sa propre conductivité au-dessous de la température de l'incandescence. Il n'y a aucune variation température brusque dans le dépassement du gaz au métal, mais un température-gradient continu de la température du métal à cela de la flamme. Il est vrai que ce gradient puisse être ascendant de r000° C. par millimètre, mais il n'y a aucune discontinuité. 34, La résistance d'un film de gaz au passage de Heat.It est possible pour faire une évaluation grossière de la résistance d'un tel film au passage de la chaleur par elle. Prenant à la les conductivité moyennes du gaz dans le film comme RO, 000 fois moins que cela du cuivre (au sujet du See also:double la conductivité d'air aux températures ordinaires) un film de millimètre serait équivalent une épaisseur des mètres de RO de cuivre à, ou environ 1,2 mètres de fer. La prise le température-gradient comme r000° C. par millimètre d'un tel film transmettrait la See also:gramme-calorie de r par centimètre carré par sec, ou 36.000 kilo-calories par mètre carré par See also:heure. Avec un secteur de 100 See also:SME carré la chaleur transmise à ce taux soulèverait un litre de l'eau du ò° C. au roo° C. en 800 sec.

Par expérience avec une flamme forte de Bunsen elle prend de 8 aux minutes de RO pour faire ceci, qui indiquerait que sur les prétentions ci-dessus l'épaisseur équivalente du film tranquille devrait être plutôt moins qu'I millimètre dans ce cas-ci. L'épaisseur du film diminue avec la vitesse des gaz brûlants empiétant sur la surface. Ceci explique la rapidité de la chauffage par une flamme de See also:

chalumeau, qui n'est pas due à aucune grande augmentation de la température de la flamme par rapport à un Bunsen. De même l'efficacité d'une chaudière est mais légèrement réduit si la moitié des tubes sont arrêtées vers le haut, parce que l'augmentation de l'ébauche par le reste compense en partie la surface de chauffage diminuée. De la résistance au passage de la chaleur dans une chaudière est également due au film de l'eau sur l'intérieur. Mais c'est de moins de See also:compte, parce que la conductivité de l'eau est beaucoup plus grande que qui d'air, et parce que le film est continuellement cassé vers le haut par la formation de la vapeur, que les résumés chauffent très rapidement. 35, On déclare souvent le chauffage par Condensation de Steam.It qui le taux auquel la vapeur condensera sur une surface en métal à une température au-dessous de cela correspondant à la pression de saturation de la vapeur est pratiquement See also:infini (par exemple See also:Osborne See also:Reynolds, Proc. Roy. Soc. L'cEd, 1893, le p. 275), et réciproquement cela le taux auquel l'eau soustraira la chaleur d'une surface en métal par la formation de la vapeur (si le métal est au-dessus de la température de la saturation de la vapeur) est limité seulement par le taux auquel le métal peut assurer la chaleur par la conduction à son couche extérieure. Le taux auquel la chaleur peut être assurée par condensation de vapeur ne semble être beaucoup plus grand que cela auquel la chaleur peut être assurée par une flamme dans des conditions ordinaires, mais là est aucune raison de supposer qu'il est infini, ou que n'importe quelle discontinuité existe. Expériences par H.

L. Callendar et J. T. See also:

Nicolson par trois méthodes indépendantes (Proc. Inst. Civ. L'Eng., 1898, 131, p. 149; Brit. Assoc. Représentant. p. 418) semblent prouver que le taux d'See also:abstraction de la chaleur par évaporation, ou celui de communication de la chaleur par condensation, dépend principalement de la différence de la température entre la surface en métal et la vapeur saturée, et est presque proportionnel à la différence de la température (pas à la différence de pression, comme suggéré par Reynolds) pour de telles gammes de pression comme sont communs dans la See also:pratique.

Le taux de transmission de la chaleur qu'elles ont observée était équivalent à environ 8 calories par centimètre carré entre par sec, pour une différence 20 du ° C. la température de la surface en métal et la température de saturation de la vapeur. Ceci correspondrait une condensation de 530 kilogrammes de vapeur au roo° C. par au mètre carré par heure, ou 109 livres par pieds carrés par heure pour la même différence de la température, les valeurs qui sont beaucoup de fois plus grandes que ceux réellement obtenus en condensateurs à surface ordinaires. La raison de ceci est qu'il y a généralement de l'air mélangé à la vapeur dans un See also:

condensateur à surface, qui retarde considérablement la condensation. Il est également difficile de garder la température du métal autant que le zo° C. au-dessous de la température de la vapeur à moins qu'une circulation très libre et copieuse d'eau froide soit disponible. Pour la même différence de la température, la vapeur peut assurer la chaleur par condensation d'environ air que chaud mille fois plus rapidement. Ce taux n'est pas souvent approché dans la pratique, mais le service la génération et la transmission de la vapeur, combinée avec le son, d'élevée de la chaleur latente et de l'exactitude de la commande et règlement de la température accordé, le rendent un des agents les plus commodes pour la distribution de grandes quantités de la chaleur dans toutes sortes de See also:processus de fabrication. 36. Le contraste intéressant sphéroïdal de State.See also:An à la rapidité extrême avec laquelle la chaleur est soustraite par l'évaporation d'un liquide en contact avec un plat en métal, est le prétendu état sphéroïdal. Une petite goutte de liquide jetée d'un plat d'un rouge ardent en métal assume une forme sphéroïdale, et continue de nager environ pendant un certain temps, alors qu'elle s'évapore lentement à une température légèrement au-dessous de son bouillir-point. L'explication est simplement que le liquide lui-même ne peut pas entrer en contact réel avec le plat en métal (particulièrement si le dernier est au-dessus de la température See also:critique), mais est séparée ce par un film mal de conduite de vapeur, par lequel, comme nous avons vu, la chaleur est comparativement lentement transmise même si la différence de la température est plusieurs centaines de degrés. Si on permet au le plat en métal de se refroidir graduellement, les restes de baisse suspendus sur son See also:coussin de vapeur, jusque à, dans le cas de l'eau, une température environ de 200° C. sont atteints, auquel le liquide contacte le plat et le See also:bout explosivement, ramenant la température du plat, si minces, presque instantanément à l'oo° C. The on observe aisément que la température du métal par une méthode thermoélectrique, utilisant un plat de See also:platine avec un fil de platine-platinum-See also:rhodium soudé avec de l'See also:or à son côté de dessous. L'absence du contact entre le liquide et le plat dans l'état sphéroïdal peut également être montrée en reliant une borne d'un galvanomètre à la baisse et l'autre par une See also:batterie au plat, et en observant qu'aucun courant ne See also:passe jusqu'à ce que les ébullitions de baisse.

37, des théories tôt de Radiation..It en même temps ont été supposées telle que qu'il y avait trois genres distincts de radiationthermal, de See also:

lumineux et d'actinique, combiné dans le rayonnement d'une source lumineuse le soleil ou une flamme. Le See also:premier a provoqué la chaleur, la seconde pour s'allumer et le tiers à l'See also:action chimique. Les trois sortes ont été partiellement séparées par un See also:prisme, les rayons actiniques étant généralement refracted, et les rayons thermiques moins refracted que lumineux. Cette See also:conception a résulté très naturellement de l'observation que les rayons bleus et violets feebly lumineux ont produit les plus grands effets photographiques, qui ont également montré l'existence des rayons foncés au delà de la violette, tandis que les jaunes et le rouge brillants étaient pratiquement sans action du plat photographique. Un thermomètre placé dans le See also:bleu ou la violette n'a montré aucune élévation appréciable de la température, et même dans le See also:jaune que l'effet était à peine perceptible. L'effet a augmenté rapidement pendant que la lumière se fanait vers le rouge extrême, et a atteint un maximum au delà des See also:limites extrêmes du spectre (Herschel), prouvant que la plupart du rayonnement thermique était tout à fait non-lumineuse. Il est maintenant un See also:banal que l'action, la sensation de See also:couleur et la chaleur chimiques soient des effets simplement différents d'une et le même genre de rayonnement, l'effet See also:particulier produit dans chaque cas selon la fréquence et intensité de la vibration, et sur la nature de la substance sur laquelle elle tombe. Quand le rayonnement est complètement absorbé par une substance noire, il est converti en chaleur, la quantité de la chaleur produite étant équivalent à toute l'énergie du rayonnement absorbé, indépendamment de la couleur ou fréquence des différents rayons. Les effets actiniques ou chimiques, d'autre See also:part, dépendent essentiellement d'une certaine relation entre la période de la vibration et les propriétés de la substance ont agi dessus. Les rayons produisant de tels effets sont généralement ceux qui le plus fortement sont absorbés. Le spectre de la See also:chlorophylle, la matière verte de coloration des See also:usines, See also:montre deux bandes d'absorption très fortes dans le rouge. Les rayons rouges de la période correspondante s'avèrent les plus en activité en favorisant la croissance de l'usine. Les rayons chimiquement actifs ne sont pas nécessairement les plus courts.

Avec même des plats photographiques peuvent être faits pour répondre aux rayons rouges en les souillant le pinachrome ou un autre colorant approprié. L'action des rayons légers sur la rétine est étroitement analogue à l'action d'un plat photographique. La rétine, comme le plat, est sensible seulement aux rayons dans certaines limites restreintes de la fréquence. Les limites du sensitiveness de chaque sensation de couleur ne sont pas exactement définies, mais changent légèrement d'un individualto un autre, particulièrement dans les cas de la couleur-cécité partielle, et sont modifiées par des états de fatigue. Nous ne sommes pas ici concernés par ces effets physiologiques et chimiques importants de rayonnement, mais plutôt par la question de la See also:

conversion de l'énergie du rayonnement dans la chaleur, et par les lois de l'émission et absorption de rayonnement par rapport à la température. Nous pouvons ici également assumer l'identité des rayonnements évidents et invisibles d'un corps de chauffage dans toutes leurs propriétés physiques. On l'a abondamment montré que les rayons invisibles, comme l'évident, (1) sont propagés dans les See also:lignes droites dans des médias homogènes; (2) sont reflétés et répandus de la surface des corps selon la même loi; (3) voyagent avec la même vitesse dans l'espace See also:libre, mais avec des vitesses légèrement différentes dans des médias plus denses, étant sujet à la même loi de la réfraction; (4) montrent tous les phénomènes de diffraction et l'interférence qui sont caractéristiques du l'onduler-mouvement en général; (5) sont capable de la See also:polarisation et de la double réfraction; (6) effets semblables d'See also:objet exposé d'absorption sélective. Ces propriétés plus facilement sont démontrées dans le cas des rayons évidents à cause du grand sensitiveness de l'See also:oeil. Mais à l'aide de la thermopile ou de tout autre radiomètre sensible, elles peuvent être montrées pour appartenir également à tous les rayonnements d'un corps de chauffage, même comme sont See also:trente à cinquante fois plus lentes dans la fréquence que les plus longs rayons évidents. Les mêmes propriétés physiques ont été également montrées pour appartenir aux ondes électromagnétiques passionnantes par une décharge électrique, quoi que la fréquence, ainsi comprenant toutes sortes de rayonnement aetherial dans la même catégorie que la lumière. 38, La théorie de concentration apparente en Exchanges.The du froid par un See also:miroir See also:concave, observée par G. B. Porta et redécouverte par M.

A. Pictet, a mené à l'énonciation de la théorie d'échanges par See also:

Pierre See also:Prevost en 1791. La principale idée de Prevost était que tous les corps, si froid ou chaud, rayonnent constamment la chaleur. See also:Chauffez l'équilibre, il dit, consiste en égalité d'échange. Quand l'équilibre est interféré, il est rétabli par des inégalités d'échange. Si dans une localité à la température See also:uniforme un corps refracting ou se reflétant est présenté, il n'a aucun effet dans la manière de changer la température à un point quelconque de cette localité. Un corps se reflétant, de chauffage ou refroidi à l'intérieur d'une telle clôture, acquerra la température environnante plus lentement que un non-réflecteur, et moins affectera un autre corps placé à une petite distance, mais n'affectera pas l'égalité finale de la température. Le rayonnement apparent du froid, comme d'un See also:bloc de See also:glace à un thermomètre a placé près de lui, est dû au fait que le thermomètre étant à température élevée envoie plus de chaleur à la glace qu'elle a reçu en arrière de lui. Bien que Prevost ne fasse pas le rapport dans tant de mots, il est clair de de qu'il considère le rayonnement d'un corps comme dépendant seulement sa propre nature et température, et comme indépendant la nature et présence de n'importe quel corps adjacent. L'équilibre de la chaleur dans une clôture de la température constante comme est ici postulé par Prevost, a été souvent considéré par See also:suite du principe de See also:Carnot. Puisque la différence de la température est exigée pour la chaleur de transformation dans le travail, aucun travail ne pourrait être obtenu à partir de la chaleur dans un tel système, et aucune variation spontanée température ne peut intervenir, comme des tels changements pourraient être utilisés pour la See also:production du travail. Cette See also:ligne du raisonnement ne semble pas tout à fait satisfaisante, parce qu'on le suppose tactitly, dans le raisonnement par lequel le principe de Carnot a été établi, en raison d'une expérience universelle, lequel un certain nombre de corps dans la même clôture imperméable, qui ne contient aucune source de chaleur, acquerront finalement la même température, et qui la différence de la température est exigé pour produire l'écoulement de la chaleur. Ainsi bien que nous puissions considérer l'équilibre dans une clôture telle qu'étant dus aux échanges égaux de la chaleur dans toutes les directions, les jets égaux et opposés de l'annul de rayonnement et se neutraliser de telle manière qu'aucun transfert réel d'énergie dans n'importe quelle direction ne ait lieu.

L'état du milieu est partout les mêmes dans une telle clôture, mais son de-agitation d'énergie par volume unitaire est une fonction de la température, et est telle qu'elle ne serait pas dans l'équilibre avec aucun corps à une température différente. plein "et sélectif rayonnement de ó.". La See also:

correspondance de l'émission et les Absorption.The la plupart des difficultés évidentes de la manière de cette théorie résultent du fait que presque tout le rayonnement est plus ou moins sélectif le character, en ce qui concerne la qualité et fréquence des rayons émis et absorbés. Il a été montré par telles que J., M. See also:Melloni et d'autres experimentalists qui beaucoup de substances le verre See also:Leslie et l'eau, qui sont très transparentes aux rayons évidents, sont extrêmement opaques à une grande partie du rayonnement invisible d'une plus basse fréquence; et cela a See also:poli les métaux, qui sont les réflecteurs parfaits, sont les radiateurs très faibles par rapport aux corps mats ou noirs à la même température. Si deux corps émettent des rayons de différentes périodes dans différentes proportions, il n'est pas à première vue facile de voir comment leurs rayonnements peuvent s'équilibrer à la même température. La See also:clef à toutes telles difficultés se situe dans la conception fondamentale, tellement fortement exigée dessus par See also:Balfour See also:Stewart, de l'uniformité absolue (qualitative aussi bien que quantitatif) du plein ou complet See also:jet de rayonnement à l'intérieur d'une clôture imperméable de la température uniforme. Il découle de cette conception que la proportion du plein jet de rayonnement absorbé par n'importe quel corps dans une telle clôture doit être exactement compensée de la qualité comme la quantité par la proportion émise, ou que les pouvoirs emissive et absorbants de n'importe quel corps à une température donnée doivent être avec précision égaux. Un bon réflecteur, comme un métal poli, doit également être un radiateur et un See also:amortisseur faibles. Du rayonnement d'incident il absorbe une petite fraction et reflète le reste, qu'ainsi que le rayonnement émis (étant avec précision égal à cela absorbé) compose au plein jet de rayonnement. Un matériel partiellement transparent, comme le verre, absorbe une partie du plein rayonnement et transmet la partie. Mais il émet des rayons avec précision de qualité égale et intensité à ceux qu'elle absorbe, qui ainsi que la partie transmise composent le plein jet. Le corps See also:noir idéal ou le radiateur parfait est un corps qui absorbe tout l'incident de rayonnement là-dessus.

Les rayons émis d'un tel corps à n'importe quelle température doivent être entièrement jet égal de rayonnement dans une clôture See also:

isotherme à la même température. Le lampblack, qui peut absorber entre 98 à 99 % du rayonnement d'incident, est généralement pris comme type d'un corps noir. Mais une approximation plus étroite plein rayonnement peut être obtenue en utilisant un navire creux dont les murs internes sont noircis et maintenus à une température uniforme par une veste de à un vapeur ou d'autres moyens appropriés. Si un trou relativement petit est fait dans le côté d'un tel navire, le rayonnement procédant par l'See also:ouverture sera le plein rayonnement correspondant à la température. Un tel navire est également un amortisseur parfait. Du rayonnement entrant par l'ouverture une fraction infinitesimal seulement pourrait probablement émerger par réflexion successive même si les côtés étaient de métal poli intérieurement. Un See also:tube mince de platine de chauffage par un courant électrique semble feebly lumineux par rapport à un tube noirci à la même température. Mais si un petit trou est fait dans le côté du tube poli, la lumière procédant par le trou semble plus lumineuse que le tube noirci, comme si l'intérieur du tube étaient beaucoup plus chaud que l'extérieur, qui n'est pas le cas jusqu'à aucun degré appréciable si le tube est mince. Le rayonnement procédant par le trou est presque celui d'un corps parfaitement noir si le trou est petit. S'il n'y avait aucun trou le jet interne du rayonnement serait exactement celui d'un corps noir à la même température cependant perfectionnent la puissance se reflétante, ou cependant bas la puissance emissive des murs, parce que le défaut dans la puissance emissive serait exactement compensé par la réflexion interne. Balfour Stewart a donné un certain nombre d'illustrations saisissantes de l'identité qualitative de l'émission et absorption d'une substance. Les morceaux de verre coloré placé dans un feu semblent perdre leur couleur quand à la même température que les charbons derrière eux, parce qu'ils compensent exactement leur absorption sélective en rayonnant principalement ces See also:couleurs qu'ils absorbent. Rocksalt est remarquablement transparent au rayonnement thermique de presque toutes les sortes, mais il est extrêmement opaque au rayonnement d'un plat de chauffage de rocksalt, parce qu'il émet quand de chauffage avec précision ces rayons qu'il absorbe.

Un plat de parallèle coupé par See also:

tourmaline à l'See also:axe absorbe presque totalement la lumière polarisée dans un See also:avion parallèle à l'axe, mais transmet librement la lumière polarisée dans un avion perpendiculaire. Une fois de chauffage son rayonnement est polarisé dans le même avion que le rayonnement qu'il absorbe. Dans les vapeurs incandescentes de caseof, la correspondance exacte de l'émission et l'absorption en ce qui concerne la longueur d'onde de la fréquence de la lumière ont émis et ont absorbé des formes la See also:base de la science de l'analyse du spectre. See also:Fraunhofer avait noté la coïncidence d'une paire de lignes jaunes lumineuses See also:vues dans le spectre d'une flamme de See also:bougie avec les lignes foncées de D dans le spectre solaire, une coïncidence qui après plus exactement a été vérifiée par W. A. See also:Miller. See also:Foucault a constaté que la flamme de l'See also:arc électrique a montré les mêmes lignes lumineuses dans son spectre, et a montré qu'elles sont apparues en tant que lignes foncées dans le spectre autrement continu quand la lumière des poteaux de See also:carbone a été transmise par l'arc. See also:Charge a donné une explication See also:dynamique du phénomène et l'a illustrée par le cas analogue de la résonance dans le See also:bruit. See also:Kirchhoff a accompli l'explication (See also:tasse de Phil., r8õ) des lignes d'obscurité dans le spectre solaire en prouvant que l'See also:inversion des lignes spectrales a dépendu du fait que le corps du soleil donnant le spectre continu était à température élevée que la couche absorbante de gaz l'entourant. Celui qui soit la nature du rayonnement sélectif d'un corps, le rayonnement de la lumière d'aucune longueur d'onde particulière ne peut pas être plus grand qu'une certaine fraction E du rayonnement R de la même longueur d'onde d'un corps noir à la même température. La fraction E mesure la puissance emissive du corps pour cette longueur d'onde particulière, et ne peut pas être unité plus grande que. La même fraction, par le principe de l'égalité des pouvoirs emissive et absorbants, mesurera la proportion absorbée du rayonnement R d'incident '.

Phoenix-squares

Si le corps noir émettant le rayonnement R 'est au la même température que la couche absorbante, R=r ', l'émission équilibre l'absorption, et la ligne ne semblera ni lumineuse ni foncée. Si la source et la couche absorbante sont aux différentes températures, le rayonnement absorbé sera HEU ', et ce transmis sera R'-heu '. À ceci doit être ajouté le rayonnement émis par la couche absorbante, à savoir HEU, donnant R'-e(r'-r). Les lignes sembleront plus foncées que le fond R 'si R 'est R, mais lumineux plus grand que si l'See also:

inverse est le cas. Les lignes de D sont foncées au soleil parce que la photosphère est beaucoup plus chaude que la couche s'inversante. Elles semblent lumineuses dans la bougie-flamme parce que le See also:manteau extérieur de la flamme, en laquelle le sodium brûle et See also:combustion est complet, est plus chaude que la flamme réductrice intérieure contenant les particules incandescentes du carbone qui provoquent le spectre continu. Cette identité qualitative émission et absorption en ce qui concerne la longueur d'onde peut vérifier le plus exactement et facilement pour assurer les rayons lumineux, et nous sommes justifiés en supposant que la relation se tient avec la même exactitude pour les rayons non-lumineux, de bien que dans beaucoup de cas la See also:preuve expérimentale soit moins complète et exacte. 40, Le grand choix de Diuthermancy.A de données en ce qui concerne la puissance transmissive ou le diathermancy des substances transparentes pour la chaleur rayonnée de diverses sources aux différentes températures ont été rassemblés par Melloni, Tyndall, Magnus et d'autres experimentalists. Les See also:mesures étaient principalement d'un caractère qualitatif, et par entre ont été faites l'interposition la source et une thermopile une couche ou le plat de la substance à examiner. Cette méthode a manqué de la précision quantitative, mais a mené à un certain nombre de résultats saisissants et intéressants, qui sont admirablement déterminés dans la chaleur de Tyndall. Elle a également provoqué beaucoup d'anomalies curieuses, dont certaines ont été identifiées en tant qu'étant dues à l'absorption sélective, alors que d'autres doivent probablement être expliquées par des imperfections dans les méthodes d'expérience adoptées. Le résultat général de tels recherche devait prouver que les substances, comme l'eau, l'See also:alun et le verre, qui sont pratiquement opaques au rayonnement d'une source à la basse température, telle qu'un navire rempli d'eau bouillante, transmettent un pourcentage See also:croissant du rayonnement quand la température de la source est augmentée. C'est ce qui serait prévu, car ces substances sont très transparentes aux rayons évidents. Que la proportion transmise n'est pas simplement une question de température de la source, mais également de la qualité du rayonnement, a été montré par un certain nombre d'expériences.

Par exemple, K. H. Knoblauch (annonce de Pogg., 1847) a constaté qu'un plat de verre interposé entre une See also:

lampe d'esprit et une thermopile arrête une plus grande proportion du rayonnement de la flamme elle-même que du rayonnement d'un platine, se développent en spirales de chauffage dans la flamme, bien que la See also:spirale soit assurément à une plus basse température que la flamme. L'explication est que la spirale est un radiateur assez bon des rayons évidents auxquels le verre est transparent, mais un mauvais radiateur des rayons invisibles absorbés par le verre qui constituent la partie plus grande du chaleur-rayonnement de la flamme feebly lumineuse. Supposant pour que le rayonnement de la source à l'étude est qualitativement déterminé, comme celui d'un corps noir à une température indiquée, la proportion transmise par des plats de diverses substances peut facilement être mesurée et tabulée les plats indiqués et les sources. Mais dû au caractère fortement sélectif le rayonnement et absorption, il est impossible du du pour donner n'importe quelle relation générale entre l'épaisseur du plat absorbant ou du du à couche et la proportion de toute l'énergie absorbée. Pour ces raisons que les diathermancies relatifs de différents matériaux n'admettent d'aucun rapport numérique simple en tant que constantes physiques, cependant beaucoup des résultats qualitatifs obtenus soyez très saisissant. Parmi les expériences les plus intéressantes étaient ceux de Tyndall, sur les pouvoirs absorbants les gaz et les vapeurs, qui ont mené à beaucoup la polémique alors, dû du du à la difficulté des expériences, et les résultats contradictoires obtenus par d'autres observateurs. L'See also:arrangement utilisé par Tyndall pour ces mesures est montré dans fig. 6. Un gaz en See also:laiton et vapeurs. le tube See also:ab, poli à l'intérieur, et fermé avec des plats de rocksalt fortement diathermique à l'une ou l'autre extrémité, a été équipé des robinets C et D pour épuiser et admettre l'air ou d'autres gaz ou vapeurs. La source de chaleur S était habituellement un plat de cuivre de chauffage par un brûleur de Bunsen, ou un See also:cube en Leslie contenant l'eau bouillante comme montré chez E.

To obtenez un plus grand sensitiveness pour des mesures différentielles, le rayonnement par l'incident du tube ab sur un See also:

visage de la See also:pile P était équilibré contre le rayonnement d'un cube en Leslie sur l'autre visage de la pile au moyen d'un rayonnement réglable de H. The d'écran sur les deux visages de la pile étant ainsi équilibrée avec le tube épuisé, Tyndall a constaté que l'See also:admission d'air sec dans le tube n'a produit pratiquement aucune absorption du rayonnement, tandis que les gaz composés tels que l'See also:acide carbonique, l'éthylène ou l'See also:ammoniaque 20 à q0% absorbés, et une trace de vapeur aqueuse dans le See also:ciel ont augmenté son absorption 50 aux temps de roo. H. G. Magnus, d'autre part, utilisant une thermopile et une source de dont chaleur, toutes les deux ont été enfermées dans le même récepteur épuisé, afin d'éviter d'interposer n'importe quel rocksalt ou d'autres plats entre la source et la pile, a trouvé une absorption de r r % sur admettre l'air sec, mais ne pourrait pas de détecter n'importe quelle différence si l'air étaient sec ou moite. Tyndall a suggéré que l'absorption apparente observée par Magnus ait pu avoir été due au refroidissement de sa surface de rayonnement par la convection, qui est une source d'erreur très probable dans cette méthode d'expérience. Magnus a considéré que l'effet remarquable de la vapeur aqueuse observé par Tyndall pourrait avoir été provoqué par condensation sur les murs internes polis de son tube expérimental, ou des plats de rocksalt à l'une ou l'autre extrémité.' La question de 'dans la référence à cette objection, Tyndall remarque (Phil. mégohm, 1862, p. 422; La chaleur, p. 385); "en premier lieu le plat du See also:sel le plus près la source de chaleur n'est jamais humidifié, à moins que les expériences soient du caractère le plus approximatif. Sa proximité à la source permet à la chaleur de See also:chasser loin chaque trace d'humidité de sa surface." Il a donc pris des précautions le plus presque pour sécher seulement les parties circulaires du plat la pile, supposant que le See also:flux de la chaleur par les parties centrales suffirait pour les maintenir sèches. Ce raisonnement est pas du tout satisfaisant, parce que le rocksalt est très hygroscopique et devient humide, même en air insaturé, si la pression de vapeur est plus grande que de que d'une solution saturée de sel au diathermancy relatif de thethe d'air et à la vapeur aqueuse pour le rayonnement du soleil à la terre et de la terre dans l'espace soit un de de grands intérêt et importance dans la météorologie. Supposant avec Magnus qu'au moins ro% de la chaleur d'une source au loci° C. est absorbé dans le dépassement par un seul See also:pied d'air, une épaisseur très modérée de l'atmosphère devrait suffire pour absorber pratiquement toute la chaleur rayonnée de la terre dans l'espace.

Ceci ne pourrait pas être réconcilié avec des faits bien connus en vue de le rayonnement terrestre, et on l'a généralement identifié que le résultat trouvé par Magnus doit être incorrect. L'expérience de Tyndall sur le grand diathermancy d'air sec était See also:

conforme bien mieux aux phénomènes météorologiques, mais il semble avoir exagéré l'effet de la vapeur aqueuse. Il a conclu de ses expériences que la vapeur d'eau actuelle dans le ciel absorbe à moindre ro% de la chaleur rayonnée de la terre dans le RO See also:pi de sa surface, et que le pouvoir absorbant de la vapeur est environ 17.000 fois qui d'air à la même pression. Si l'absorption de la vapeur aqueuse étaient vraiment de cet See also:ordre de grandeur, elle exercerait un effet bien plus grand en See also:climat de modification qu'est observé réellement pour être le cas. On observe le rayonnement pour avoir lieu librement par l'atmosphère parfois quand la proportion de la vapeur aqueuse est comme arrêterait pratiquement tout le rayonnement si les résultats de Tyndall étaient corrects. très soigneux expérience E. Lecher et J. Pernter (Phil. mag., janv. 1881) confirmer Tyndall's observation sur absorbant pouvoir gaz et vapeur satisfaisant dans proche tout cas avec simple exception aqueux vapeur. Ils ont constaté qu'il n'y avait aucune absorption appréciable de la chaleur d'une source aux oeufs de See also:poisson C. dans le dépassement par r pi d'air (si sec ou moite), mais que la Co et le See also:CO2 à la pression atmosphérique ont absorbé environ 8%, et éthylène (gaz olefiant) environ 50% dans la même distance; les vapeurs de l'See also:alcool et de l'éther ont montré des pouvoirs absorbants du même ordre que cela de l'éthylène. Elles ont confirmé le résultat important de Tyndall que l'absorption ne diminue pas dans la proportion avec la pression, étant beaucoup plus grand dans la proportion pour de plus petites pressions en conséquence du caractère sélectif de l'effet. Elles ont également soutenu sa conclusion que le pouvoir absorbant augmente avec la complexité de la molécule.

Mais elles ne pourraient détecter aucune absorption par la vapeur d'eau à une pression de 7 millimètres, cependant l'alcool à la même pression a absorbé 3% et acide acétique ro%. Recherche plus tard, particulièrement ceux de S. P. See also:

Langley avec le spectro-bolométre sur le spectre infrarouge de la lumière du soleil, a démontré l'existence des bandes d'absorption marquées, dont certaines sont dues à la vapeur d'eau. Du caractère ces bandes et la façon dont elles changent avec l'état d'air et d'épaisseur traversés, il peut impliquer que l'absorption par la vapeur d'eau joue un rôle important dans la météorologie, mais qu'elle est trop petite pour être la température du plat. Supposant que la pression de vapeur de la solution de sel saturée est seulement moitié cela de l'eau pure, il exigerait d'une See also:altitude de la température du ro° C. de sécher les plats de rocksalt en air saturé à 15° C. It est seulement juste pour dire que les lois des pressions de vapeur des solutions étaient inconnues dans le temps de Tyndall, et qu'il était habituel pour supposer que les plats ne deviendraient pas mouillent jusqu'à ce que le dew-point ait été atteint. L'auteur a répété les expériences de Tyndall avec un fac-similé d'un des tubes de Tyndall dans la See also:possession de l'université royale de la Science, équipée des plats de See also:coupe de rocksalt de la même chose le bloc que Tyndall, et donc de la même qualité hygroscopique. L'utilisation d'un galvanomètre se reflétant en même temps qu'un bolométre différentiel, qui est plus rapide dans son action que la pile de Tyndall, semble là être à peine n'importe quelle différence entre l'air sec et moite, à condition que le dernier ne soit pas plus que la moitié saturée. En utilisant l'air saturé avec un cube en Leslie comme source de chaleur, les deux plats de rocksalt deviennent invariablement humides dans une See also:minute ou deux et l'absorption se lève au RO ou 20 % selon l'épaisseur du film de l'humidité déposée. Utilisant la méthode ouverte de tube comme décrit par Tyndall, sans plats de rocksalt, l'absorption est certainement moins de 1% en 3 pi. d'air saturé à 20° C., à moins que la condensation soit induite sur les murs du tube. Il est possible que les murs du tube de Tyndall aient pu être devenus See also:couverts de film très hygroscopique de la poudre du See also:chlorure de See also:calcium qui il était dans l'See also:habitude de la présentation près d'une extrémité. Un tel film serait excessivement difficile à enlever, et expliquerait les précautions excessives qu'il a trouvées nécessaires en séchant l'air afin d'obtenir la même puissance de transmission qu'un vide. Il est probable que les expériences de Tyndall sur la vapeur aqueuse aient été effectuées par des erreurs expérimentales de ce caractère.

aisément détecté par le laboratoire expérimente dans un tube de 4 pi, sans aide d'analyse du spectre. 41, Relation entre le rayonnement et le Temperature.Assuming, selon le raisonnement Balfour Stewart et Kirchhoff, que le jet de rayonnement à l'intérieur d'une clôture imperméable à une température uniforme d'd'être indépendant de la nature des murs de la clôture, et d'd'être le même pour toutes les substances à la même température, elle suit par que le plein jet du rayonnement dans une telle clôture, ou le rayonnement émis un corps noir idéal ou plein radiateur, est une fonction de la température seulement. La forme de cette fonction peut être déterminée expérimentalement en observant le rayonnement entre deux corps noirs aux différentes températures, qui seront proportionnelles à la différence des pleins jets de rayonnement correspondant à leurs plusieurs températures. Stefan a proposé la première fois la loi maintenant généralement admise comme relation empirique. Tyndall avait constaté que le rayonnement d'un fil de platine chaud See also:

blanc à 1200° C. était 11,7 fois son rayonnement quand rouge mat à 525° C. Stefan (Wien. Akad. Les jujubes, 1879, 79, p. 421) ont noté que le rapport 11,7 est presque celui de la quatrième puissance de la température absolue comme estimé par Tyndall. À la fabrication de la prétention quelque peu différente que le rayonnement entre deux corps changés comme différence des quatrièmes puissances de leur température absolue, il a constaté qu'il a satisfait approximativement les expériences de Dulong et Petit et d'autres observateurs. Selon cette loi le rayonnement entre un corps noir à une température 8 et une clôture noire ou un radiomètre noir à une température 0, devrait être proportionnel à (04-004).

La loi était très simple et commode sous la forme, mais elle s'est reposée jusqu'ici sur les See also:

bases très peu sûres. Les températures indiquées par Tyndall ont été simplement estimées à partir de la couleur de la lumière émise, et pourraient avoir été environ See also:cent degrés par erreur. Nous savons maintenant que le rayonnement du platine poli est d'un caractère fortement sélectif, et changeons plus presque pendant que la cinquième puissance de la température absolue. L'accord de la quatrième loi de puissance avec l'expérience de Tyndall semble donc être dû à une erreur purement accidentelle en estimant les températures du fil. Stefan a également trouvé un accord très juste avec les observations de See also:Draper de l'intensité du rayonnement d'un fil de platine, en lequel la température du fil a été déduite de l'expansion. Ici encore l'accord apparent était en grande partie dû aux erreurs en estimant la température, résultant du fait que le coefficient de l'expansion du platine augmente considérablement avec l'élévation de la température. Autant que les résultats expérimentaux disponibles à ce moment-là ont été concernés, la loi de Stefan pourrait être considérée seulement comme une expression empirique d'importance douteuse. Mais elle a reçu une importance beaucoup plus grande des investigations théoriques qui étaient puis en marche égal. Le maxwell de commis de See also:James (l'électricité et magnétisme, 1873) avait prouvé qu'un See also:faisceau dirigé d'incident électromagnétique de rayonnement ou de lumière normalement sur une surface absorbante devrait produire une pression mécanique égale à l'énergie du rayonnement par volume unitaire. A. G. See also:Bartoli (1875) a pris cette idée et lui a fait la base d'un traitement thermo-dynamique de rayonnement. P.

N. Lebedew dans 19oo, et E. F. See also:

Nichols et G. F. Hull en 1901, ont prouvé l'existence de cette pression par des expériences directes. L. Boltzmann (1884) utilisant le rayonnement comme substance fonctionnante dans un See also:cycle de Carnot, prouvé que l'énergie du plein rayonnement à n'importe quelle température par volume unitaire devrait être proportionnelle à la quatrième puissance de la température absolue. Cette loi a été vérifiée la première fois d'une façon satisfaisante par Heinrich Schneebeli (annonce de Wied., 1884, 22, p. 30). Il a observé le rayonnement de l'ampoule des températures connues de chauffage d'air par thermomètre par une petite ouverture dans les murs du See also:four. Avec cet arrangement le rayonnement était presque tout à fait celui d'un corps noir.

Les mesures par J.t. Bottomley, août Schleiermacher, L. C. H. F. Paschen et d'autres du rayonnement du platine électriquement de chauffage, ont échoué donnent des résultats concordants à cause des différences de la qualité du rayonnement, dont l'importance n'a pas été entièrement rendue compte d'abord. Recherche plus tard par Paschen avec des méthodes améliorées a vérifié la loi, et a considérablement prolongé notre connaissance de rayonnement dans d'autres directions. Un de la série la plus complète de relation d'onthe d'expériences entre le plein rayonnement et la température est celui O. R. Lummer et See also:

Ernst See also:Pringsheim (annonce Phys., de 1897, de 63, p. 395). Ils ont utilisé une ouverture dans le côté d'une clôture à la température uniforme comme source de rayonnement, et ont comparé les intensités aux différentes températures à l'aide d'un bolométre.

La quatrième loi de puissance a été bien satisfaite dans tout la gamme entière de leurs expériences de -190° C. à 2300° C. selon cette loi, le taux de perte de la chaleur par le rayonnement R d'un corps de la puissance emissive E et la surface S à une température 0 dans une clôture à 0, est donnée par la formule R = aES (04 -004), où a est la constante de rayonnement. La valeur absolue de v a été déterminée par F. Kurlbaum en utilisant une méthode électrique de See also:

compensation (annonce de Wied., 1898, 65, p. 746), dans laquelle le rayonnement reçu par un bolométre d'un corps noir à une température connue a été mesuré en trouvant le courant électrique exigé pour produire la même élévation de la température dans le bolométre. K. L'angström a utilisé une méthode semblable pour le rayonnement solaire. Kurlbaum donne la valeur v = 5,32 x 10-5 ergs par centimètre carré par sec. C. Christiansen (annonce de Wied., 1883, 19, p. 267) avait précédemment trouvé une valeur environ 5% plus petite, en observant le taux de refroidissement d'un plat de cuivre de la capacité thermique connue, qui est probablement une méthode moins précise. 42, La preuve théorique de la quatrième preuve de la puissance Law.The donnée par Boltzmann peut être légèrement simplifiée si nous observons que le plein rayonnement dans une clôture à la température constante se comporte exactement comme une vapeur saturée, et devons donc obéir l'équation de Carnot ou de Clapeyron donnée dans la See also:section 17.

L'énergie du rayonnement par volume unitaire, et la rayonnement-pression à n'importe quelle température, sont des fonctions de la température seulement, comme la pression d'une vapeur saturée. Si le volume de la clôture est augmenté de n'importe quelle quantité finie, la température restante les mêmes, rayonnement est dégagée des murs afin de remplir espace à la même pression qu'avant. La chaleur a absorbé quand le volume est augmenté correspond à la chaleur latente de la vaporisation. En cas de rayonnement, comme dans le cas d'une vapeur, la chaleur latente consiste en partie en énergie interne de formation et en partie de travail externe d'expansion à la pression constante. Puisque dans le cas du plein ou non dirigé rayonnement la pression est un tiers de l'énergie par volume unitaire, le travail externe pour n'importe quelle expansion est un tiers de l'énergie interne supplémentaire. La chaleur latente absorbée est, donc, quatre fois le travail externe de l'expansion. Le travail externe est le produit la pression de puisque de de P et l'augmentation du volume V, la chaleur latente par augmentation d'unité de volume est quatre fois la pression. Mais par l'équation de Carnot's la chaleur latente d'une vapeur saturée par augmentation d'unité de volume est égale au taux d'augmentation de saturation-pression par degré divisé par la fonction de Carnot's ou multiplié par la température absolue. Exprimé en symboles nous avons, B(dP/dO) = L/v = 4P, où (dP/dO) représente le taux d'augmentation de pression. Cette équation prouve que le taux de pourcentage d'augmentation de pression est quatre fois le taux de pourcentage d'augmentation de la température, ou que si la température est augmentée de 1%, la pression est augmentée de 4%. C'est équivalent au rapport que la pression change car la quatrième puissance de la température, un résultat qui est mathématiquement déduit en intégrant l'équation. 43, Le déplacement Law.Assuming que la quatrième loi de puissance donne la quantité de plein rayonnement à n'importe quelle température, il de Wien reste pour déterminer comment la qualité du rayonnement change avec la température, puisque car nous avons vu la quantité et la qualité sont déterminées. Cette question peut être considérée comme se composer de deux parts.

(1) comment est-ce que la longueur d'onde ou la fréquence d'un genre donné de rayonnement est changée quand sa température est changée? (2) quelle est la forme de la courbe exprimant la distribution de l'énergie entre les diverses longueurs d'onde en spectre de plein rayonnement, ou qu'est-elle la distribution de la chaleur dans le spectre? Recherche de Tyndall, Draper, Langley et d'autres investigateurs avaient prouvé que de tandis que l'énergie du rayonnement de chaque fréquence augmentait avec l'élévation de la température, le maximum de l'intensité a été décalé ou déplacé le long du spectre dans la direction des longueurs d'onde plus courtes ou des fréquences plus élevées. W. Wien (annonce Phys., 1898, 58, p. 662), s'appliquant le principe de Doppler à la See also:

compression adiabatique du rayonnement dans une clôture se reflétante parfaitement, a déduit que la longueur d'onde de chaque constituant du rayonnement devrait se raccourcir proportionnellement à l'élévation de la température produite par la compression, de façon que le produit ab de la longueur d'onde et de la température absolue devrait rester constant. Selon cette relation, qui est connue en tant que loi du déplacement de Wien, la fréquence correspondant à l'ordonnée maximum de la courbe d'énergie du spectre normal du plein rayonnement devrait changer directement (ou la longueur d'onde inversement) comme température absolue, un résultat précédemment obtenu par H. F. See also:Weber (1888). Paschen, et Lummer et Pringsheim ont vérifié cette relation en observant avec un bolométre que l'intensité à différents points dans le spectre a produit par un prisme de fluorite. Les intensités ont été corrigées et réduites à une See also:balance de longueur d'onde à l'aide des résultats de Paschen sur la formule de See also:dispersion du fluorite (annonce de Wied, 1894, 53, p. 301). Les courbes dans fig.

7 par illustrent des résultats obtenus Lummer et Pringsheim (See also:

jujube sourd. le See also:pH contre Ges., 1899 avec, 1, p. 34) aux trois températures différentes, à savoir 1377°, l'See also:absolu 1087° et 836°, a tracé sur une base de longueur d'onde une balance des microns (µ) ou des millionths d'un mètre. La bureautique de longueurs d'onde, See also:Ob, See also:Oc, correspondant aux ordonnées maximum de chaque courbe, changent inversement comme température absolue donnée. La valeur constante du produit ab au point maximum s'avère ainsi 2920 pour une température des ABS de See also:rood° que le maximum est à la longueur d'onde 2,92/2; à 20000 le maximum est à A 1,46. 44, Formez de la courbe représentant la distribution de l'énergie dans la loi de déplacement de Spectrum.Assuming le Wien, elle suit que la forme de la courbe représentant la distribution de l'énergie dans le spectre du plein rayonnement devrait être la même pour différentes températures avec le maximum déplacée proportionnellement à la température absolue, et avec la surface totale accrue proportionnellement à la quatrième puissance de la température absolue. Les observations prises avec un bolométre sur la longueur d'un spectre de normale ou de longueur d'onde, donneraient la forme de la courbe tracée sur une base de longueur d'onde. La taille de l'ordonnée à chaque point représenterait l'énergie incluse entre les limites indiquées de la longueur d'onde du, selon la largeur la See also:bande de bolométre et la fente. À supposer que la bande de bolométre avait une largeur "correspondre à - ou,u, et ont été placés au µ 1.o dans le spectre du rayonnement 2000° aux ABS, il recevraient l'énergie correspondant aux longueurs d'onde entre 1•0o et le µ 1,01. à une température des ABS de r000° la partie correspondante de l'énergie, par la loi du déplacement de Wien's, se trouverait entre les limites 2,00 et 2,02/2, et toute l'énergie entre ces limites serait 16 fois plus petite. Mais la bande de bolométre placée à 2•oµ maintenant moitié uniquement réceptrice de l'énergie, ou l'énergie dans un µ d'or de bande au loin, et le débattement serait 32 fois moins. Les ordonnées correspondantes des courbes aux différentes températures changeront donc car la cinquième puissance de la température, quand les courbes sont tracées sur une base de longueur d'onde. Les ordonnées maximum dans les courbes déjà données s'avèrent pour changer comme cinquièmes puissances des températures correspondantes.

L'équation représentant la distribution de l'énergie sur une base de longueur d'onde doit être de la forme E=Cc-5 F(xo) = C©5(Xe)-5F(XB) où F()^9) représente une certaine fonction du produit la longueur d'onde et la température, qui les restes constants pour des longueurs d'onde correspondantes de le moment où B est changé. Si les courbes étaient tracées sur une base de fréquence, dû au changement de la balance, les ordonnées maximum changeraient car le cube de la température au lieu de la cinquième puissance, mais la forme de la fonction F resterait inchangé. Raisonnant sur l'See also:

analogie de la distribution des vitesses parmi les particules d'un gaz sur la théorie cinétique, qui est un problème très semblable, Wien a été mené à supposer que la fonction F devrait être de la forme e-`/X0, où e est la base des logarithmes de Napierian, et c est une constante ayant la valeur 14.600 si la longueur d'onde est mesurée dans le te de microns. Cette expression s'est avérée par Paschen pour donner une approximation très bonne à la forme de la courbe obtenue expérimentalement pour ces parties du spectre évident et infrarouge où des observations pourraient le plus exactement être faites. La formule a été examinée de deux manières: (1) en traçant les courbes de la distribution de l'énergie dans le spectre pour les températures constantes comme illustré dans fig. 7; (2) en traçant l'énergie correspondant à une longueur d'onde donnée en fonction de la température. Les deux méthodes ont donné la See also:concordance très bonne avec la formule de Wien pour des valeurs du produit A0 excédant pas beaucoup 3000 que la méthode de A d'isoler des rayons de grande longueur d'onde par réflexion successive a été conçue par H. See also:Rubens et E. F. Nichols (Annonce De Wied., 1897, õ, p.418). Ils ont constaté que le fluorite de See also:quartz et d'o• a possédé la propriété de la réflexion sélective de ô pour des rayons de la longueur d'onde 8.8µ et a0-24µ à 32/2 respectivement, de sorte qu'après quatre à six réflexions ces rayons aient pu être isolés dans une source à n'importe quelle température dans ''~s';•Ab+ un état de z considérable un s c q S s. pureté. L'aileron résiduel 7.Distribution de l'énergie dans l'impureté à n'importe quel spectre d'étape d'un corps noir pourrait être estimé en interposant un plat mince quartz ou fluorite qui complètement du du refléter ou de de l'absorber les rayons résiduels, mais a permis à l'impureté de passer. H. See also:Beckmann, sous la direction de Rubens, a étudié la variation par rapport à la température des rayons résiduels reflétés du fluorite utilisant des sources de -8o° à 600° C., et a trouvé les résultats ne pourrait pas être représenté par la formule de Wien's à moins que le c constant aient été pris en tant que 26.000 au lieu de 14.600. De leur première série d'observations se prolongeant à 6 t O.r.

Lummer et E. Pringsheim (bosselure phys. Ges., 1899, 1, p. 34) a trouvé des déviations systématiques pour indiquer une augmentation en valeur du c constant de longues See also:

vagues et températures élevées. Dans une discussion théorique du sujet, See also:seigneur See also:Rayleigh (Phil. mag., 1900, 49, p. 539) a précisé que la loi de Wien mènerait à une valeur limite CX, du rayonnement correspondant à n'importe quelle longueur d'onde particulière quand la température a grimpé jusqu'à l'infini, tandis que selon sa vue le rayonnement de la grande longueur d'onde devrait finalement augmenter directement proportionnel à la température. Lummer et Pringsheim (bosselure phys. Ges., 1900, 2, p. 163) ont développé la gamme de leurs observations à 18/2 en utilisant un prisme de sylvine au lieu du fluorite. Ils ont trouvé des déviations de la formule de Wien grimpant jusqu'presque à 50% à 18 où, cependant, les observations étaient très difficiles à cause de la petite See also:dimension de l'énergie à être mesurées. Rubens et F. Kurlbaum (annonce Phys., 1901, 4, p.) ont sorti la méthode résiduelle de réflexion à une température ambiante de -190° à 1500° C., et ont utilisé les rayons reflétés du quartz 8,8/1, 649 et le µ de gi de rocksalt, See also:po ^ Em^, addition de m Nigim aux ces le ° ~^/"^^~~~®~~ du fluorite.

Il es ^^11^memini^~i recherche le RO que ceux-ci ', les rayons 11111111110111INIIIIIIIII de la grande longueur de vague d'une source ^.f^^NM, ^^R de ^^ à température élevée '~Elms de ^~'^^^ tendus directement changent comme le ^^ absolu de ~ de tthe de limite de °^"^^~^^,\'^^ ^: ' = la température d'aote de M,; 0 lN•Wi p A 1 G 3 4 5 B/l la source, comme d1e t.net, ârioW.we.See also:

TH NN/See also:gr°ns suggérés par le seigneur Flo. 8. de -- distribution d'énergie dans le Rayleigh, et pourraient spectre de plein rayonnement à 2000°Abs. soyez représenté selon des formules de See also:Planck et Wien. pas par la formule de Wien's avec n'importe quelle valeur du c. constant le type le plus simple de satisfyhtg de formule que les conditions exigées est celle a proposé par Max Planck (annonce Phys., 1901, 4, p. 553) notamment, 60. le nn• s 20 1 0 E qui est conforme à la formule de Wien quand 0 est petit, où la formule de Wien est connue pour être satisfaisante, mais approche la forme limiteuse E=CX-'B/c, quand est grand, de ce fait satisfaisant la condition D.c.l. d'See also:Oxford (le 31ème mars 1752). Il a également laissé la MME. proposée par seigneur Rayleigh. L'interprétation théorique des notes sur les éditions de See also:Burmann et de See also:Martyn de See also:Virgil, sur See also:Euripides, cette formule See also:demeure dans une certaine mesure une question du See also:futur investiga- See also:Catullus, See also:Tibullus, et la plupart de See also:Hesiod. Dans une partie de tion, mais elle semble satisfaire l'expérience dans les limites de ces derniers qu'il adopte le Dexiades nommé whimsical Ericius. Sa erreur d'observation. Afin de comparer la formule Revisal de Planck du See also:texte de Shakespear (1765) était une réponse au "dans-graphique avec Wien, le dogmatism See also:solent correspondant de courbes de distribution" d'évêque See also:Warburton. L'essai vers a aux deux formules sont tracés dans fig. 8 pour une température 2000° de la preuve démonstrative de l'existence divine, unité et attribuent des ABS, prenant la valeur de la constante (1740) a été prévu pour combattre les avis de See also:Voltaire, de See also:Rousseau c=14,600 avec une balance de longueur d'onde et de See also:Hume.

Deux de ses fils (parmi une See also:

famille de treize) étaient dans le µ de microns. les courbes dans fig. 9 See also:Benjamin, directeur de la See also:herse (1771-1785), et See also:George, illustrent la différence entre le directeur d'See also:Eton (1796). Sa collection de travaux See also:classiques rares deux formules pour la variation du formé le See also:noyau de la bibliothèque célèbre de son Benjamin de fils (Bibliointensity de rayonnement correspondant à theca Heathiana). un µ fixe de la longueur d'onde 30. assumant un compte de la famille de bruyère sera trouvé dans la loi du déplacement de Wien's de monsieur W. R. See also:Drake's, les courbes Heathiana (1882). peut être appliqué pour trouver l'énergie pour la BRUYÈRE, See also:NICHOLAS (c. 1501-1578), See also:archbishop d'York et n'importe quelle autre longueur d'onde ou température, See also:chancelier de seigneur, a été soutenue à Londres au sujet de 1ö1 et reçue un diplôme en changeant simplement la longueur d'onde B.a. à Oxford en 1519. Il a alors émigré à l'université du Christ, rapport de la balance in.inverse au See also:tempera- See also:Cambridge, où lui ont reçu un diplôme B.a. en 1520, M.a. en 1522, et le See also:ture, ou vice versa. Ainsi trouver a été choisi See also:camarade en 1524. Après s'être tenu le See also:mineur préfermente la courbe de distribution pour des ABS de loco°, c'est lui a été nommé archdeacon See also:Stafford en 1534 et seulement nécessaire reçu un diplôme de multiplier tout le de D.d. en 1535.

Il a alors accompagné le See also:

renard d'See also:Edward (q.v.), les See also:nombres d'évêque dans la balance de longueur d'onde de, de See also:Hereford, sur sa See also:mission pour favoriser fig. theological et See also:politique 8 par 2; ou pour trouver la variation comprendre avec les princes de Lutheran de l'Allemagne. Sa courbe pour des nombres de la longueur d'onde õthe sur le choix de balance de la température pour ce See also:devoir implique une promptitude de la part de la bruyère à de fig. 9 devrait être divisée par 2. Les balances d'ordonnée doivent être procèdent une certaine distance le long du chemin de la réforme; mais ses rapport d'affaires ont augmenté proportionnellement à la cinquième puissance de la température, ou avec le See also:Lutherans n'a pas confirmé cette tendance, et bruyère inversement pendant que la cinquième puissance de la carrière suivante de longueur d'onde respectivement était étroitement associée à la cause des figues de rêne. 8 et 9 si des résultats comparatifs sont exigés pour l'action différente. En 1539, l'année des six articles, il a été fait les températures ou des longueurs d'onde d'évêque. Les résultats jusqu'ici obtenus de See also:Rochester, et en 1543 il a réussi See also:Latimer à Worcester pour cas les actuels autres que le plein rayonnement ne sont pas suffisamment simple et son Catholicism, cependant, était d'un type moins See also:rigide que See also:Gardiner défini à admettre de la discussion profitable dans l'article et See also:Bonner's; il s'est senti que quelque chose de la force du BTBLIOGRAPHV.It See also:national ne serait pas possible, dans les limites d'un antipathy à l'See also:influence étrangère, si ecclésiastique ou séculaire, l'article aiment le présent, pour donner des tables des propriétés thermiques spécifiques et a été toujours impressionnée par la nécessité de l'unité nationale, de différentes substances autant qu'ils ont été établis par ex autant qu'était possible, dans les sujets de la See also:foi. Apparemment il a fait le periment. Pour être utile n'importe quel, de telles tables exigent pour n'être extrêmement aucune difficulté au sujet d'effectuer les réformes plus tôt d'Edward VI., détaillées, avec des références très pleines et des explications en ce qui concerne la valeur de l'évidence expérimentale, et les limites dans laquelle et lui ont accepté on peut compter le premier See also:livre de la prière See also:commune après lui a eu les résultats sur. La quantité de disponible de matériel modifié par la See also:Chambre des seigneurs dans une direction See also:catholique. est si énorme et sa valeur si divers, cela les tables les plus raffinées sa See also:infraction définie avec la réforme s'est produit pour les raisons, sur lesquelles le See also:Lion de quatre siècles plus tard XIII a nié le Catholicity de l'église anglaise reformée, à savoir, sur la question du nombre ordinal élaboré en février 1550. La bruyère refusée pour l'accepter, a été emprisonnée, et dans 1551 privés à lui bishopric.

Sur l'See also:

accession de See also:Mary il a été libéré et président reconstitué et et fait du See also:conseil du mars et le See also:Pays de See also:Gales. En 1555 il a été promu à l'archbishopric d'York, qu'il a fait beaucoup pour enrichir après le spoliation See also:protestant; il a construit la Chambre d'York dans la See also:rive. Après que la mort de Gardiner il ait été nommée chancelier de seigneur, probablement sur la recommandation de See also:Polonais; pour la bruyère, comme Polonais lui-même, détestée la partie espagnole en Angleterre. À la différence de Polonais, cependant, il semble avoir été opposé de la persécution excessive du règne de Mary, et aucun Protestants n'ont été brûlés dans son diocèse. Il a exercé, cependant, peu influence sur la politique séculaire ou ecclésiastique de Mary. Sur Mary la bruyère de la mort comme chancelier a immédiatement proclamé Elizabeth. Comme monsieur See also:Thomas More il a soutenu qu'elle était entièrement dans les compétences de l'état national, représentées par le See also:Parlement, pour déterminer des questions de la See also:succession au trône; et bien qu'See also:Elizabeth n'ait pas remplacé sa commission comme chancelier de seigneur, il a continué à s'asseoir au conseil privy pendant deux See also:mois jusqu'à ce que le See also:gouvernement ait déterminé à accomplir l'infraction avec l'église catholique; et comme tard chez See also:avril 1 559 il a aidé le gouvernement en aidant à arranger la conférence de Westminster, et en réprimandant sa Co-religionists truculent. Il a refusé de couronner Elizabeth parce qu'elle ne ferait pas accompagner le service de See also:couronnement avec l'altitude du centre serveur; et les cérémonies et la See also:doctrine ecclésiastiques ne pourraient pas, dans la vue de la bruyère, être changé ou non abrogé par aucune seule autorité nationale. Par conséquent il a solidement résisté aux actes d'Elizabeth le supremacy et l'uniformité, bien qu'il ait approuvé dans les actes de 1534 et de 1549. Comme d'autres des évêques d'See also:henry, il avait été convaincu par les événements du règne d'Edward Vi qui monsieur. a. Un fOgr/I 7IMP(tAra8O exige toujours la référence aux autorités originales.

Beaucoup d'information sera trouvée rassemblée dans les Tableaux physiques et chimiques de Landolt et de Bornstein (See also:

Berlin, 1905). Des tables plus courtes, telles que les unités d'See also:Everett et les constantes physiques, sont utiles comme illustrations d'un système, mais ne sont pas suffisamment complètes pour l'See also:usage dans des investigations scientifiques. Certains des travaux plus grands de la référence, tels que le der Physik de Handbuch de A. A. Winkelmann's, contiennent les tables assez complètes des propriétés spécifiques, mais ces tables occupent tellement l'espace, et sont si fallacieuses s'inachevées, qu'elles sont généralement omises dans les manuels théoriques. Parmi des manuels plus anciens sur la chaleur, la chaleur de Tyndall peut être recommandée pour son intérêt populaire vif, et chaleur de Balfour Stewart pour des théories tôt de rayonnement. La théorie du maxwell's de la chaleur et la chaleur de See also:Tait donnent un large et philosophique aperçu du sujet. Parmi les manuels modernes, la théorie de Preston de la chaleur et la chaleur de Poynting et de See also:Thomson sont mieux connu, et ont été apportées à jour bon. Des sections sur la chaleur sont incluses dans tous les manuels généraux la physique de, de ce type de See also:Deschanel (traduit par Everett), le Ganot (traduit par See also:Atkinson), See also:Daniell, See also:Watson, &c. Des investigations originales sur le sujet, les plus importants ont été déjà cités. D'autres seront trouvés dans le See also:journal rassemblé du See also:Joule, du See also:Kelvin et du maxwell. Des traités sur les branches spéciales du sujet, telles que la conduction de Fourier de la chaleur, sont mentionnés aux articles séparés dans cette encyclopédie traitant le progrès récent, duquel ce qui suit est une See also:liste: See also:CALORIMETRIE, CONDENSATION DES GAZ, CONDUCTION DE LA CHALEUR, DIFFUSION, ÉNERGÉTIQUE, See also:FUSION, GAZ LIQUIDES, RAYONNEMENT, RADIOMÈTRE, SOLUTION, See also:THERMODYNAMIQUE, See also:THERMOELECTRICITY, TIIERMOMFTRY, VAPORISATION. Pour les aspects pratiques du chauffage voir le CHAUFFAGE.

(H. L.

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